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二，核子反应、也就是、。
中子被核吸收，而核通过释放质子、阿尔法粒子等非中子粒子的形式释放多余能量达到相对稳定的状态——在粒子物理与核物理中，由于量子隧穿效应，可以认为氦核24he是一个整体，即所谓的阿尔法粒子。
三便是.....核裂变。
没错，核裂变。
也就是中子被核吸收，而核通过裂变成多个子核的形式释放能量，使子核达到相对稳定状态。
这类反应虽然往往也会释放中子，但由于核的改变，所以仍然归为中子的吸收反应，而不归为散射。
但另一方面。
也并不是所有235U吸收中子都会发生裂变，比如92235U+01n92236U+y就是一个辐射俘获反应。
搞清楚这些之后，剩下的事情就是有手就行了。
把、以及核裂变提取出来，再定义一个概念：中子强度I。
它代表单位时间垂直通过单位面积的中子数。
如此一来。
中子在这个过程中数量会发生变化：可能被散射弹回去，无法穿过靶。
也可能被靶核直接吸收掉。
那么这种变化就表示为ΔI=σINΔx，其中N是靶核密度，Δx是靶核厚度。
可以看出σ是一种概率，指的是中子被靶核散射或吸收的平均概率。
到了这一步。
就只要再把计算出来的近似概率叠加在一起求导就行了。
喏，你看。
原子弹大概万分之一的理论设计，就这么轻松的搞定了，是不是很简单？咳咳......至少对于陆光达等人来说还是很简单的。
因此很快。
整个项目组便开展起了热火朝天的计算。
“谁算一下两端同次碰撞项的合理性？”
“华主任，散射后的中子速度应该不会产生超高能中子......”
“u=z=z=u=g.......”
“报告，初解算出来了！”
“mmp，到底有没有人一起去厕所啊？一个人不让出门的啊啊啊啊！”
就这样。
在时间来接近夜里12点的时候。
陆光达写下了一个最终的公式：∫zJ=uhsΣSφd+λs3=limr→04πdAerL=SA=S4πd。
写完后。
陆光达擦了把额头上的汗水，轻轻松了口气：“呼.....非线性中子运输方程，总算是计算出来了。”
......注：相信我，这个过程我已经写的尽量简洁了，后面就没推导过程了....
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